TRANSFORMADA QUÂNTICA TENSORIAL DE GRACELI E OPERADOR DE GRACELI

OPERADOR DE GRACELI. [ $G* ]$

O OPERADOR DE GRACELI [ $G* ]$ REPRESNTA TODAS AS DIMENSÕES DE GRACELI, SEUS ESTADOS FÍSICOS QUÂNTICOS E ELETTRÔNICOS, E DE ENERGIAS, E SUAS CATEGORIAS PRESENTES NO SDCTIE GRACELI [SISTEMA DIMENSIONAL CATEGORIAL DE TRANSFORMAÇÕES E INTERAÇÕES E ESTADOS DE GRACELI].

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$\psi ^{*}$

$[$ $\psi ^{*}$ $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$

$\psi ^{*}$

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES E CAMPOS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

/ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS. EM :

TEOREMA DE GRACELI PARA SOMAS DE VARIÁVIAIS [A,B] COM EXPOENTE X.

A SOMA DE VARIÁVEIS [a,b] COM EXPOENTE [x] SERÁ SEMPRE IGUAL OU DIFERENTE A [c] COM EXPOENTE [x] , SENDO QUE A DIFERENÇA AUMENTA PROGRESSIVAMENTE CONFORME AUMENTA O VALOR DE [x].

FRASE DE GRACELI.

NASCEMOS NUMA CAIXA.

VIVEMOS NUMA CAIXA.

TRANSCENDEMOS NUMA CAIXA.

MORREMOS NUMA CAIXA.

F [x] = f [ $\psi ^{*}$

$-$ [ $\psi ^{*}$

f [ $\hbar$ $\hbar$ $G*]] = def$ f $[$ $G*]$ $\hbar$ $G* =$

$TEOREMA DE GRACELI PARA SOMAS DE VARIÁVIAIS [A,B] COM EXPOENTE X. A SOMA DE VARIÁVEIS [a,b] COM EXPOENTE [x] SERÁ SEMPRE IGUAL OU DIFERENTE A [c] COM EXPOENTE [x] , SENDO QUE A DIFERENÇA AUMENTA PROGRESSIVAMENTE CONFORME AUMENTA O VALOR DE [x]. FRASE DE GRACELI. NASCEMOS NUMA CAIXA. VIVEMOS NUMA CAIXA. TRANSCENDEMOS NUMA CAIXA. MORREMOS NUMA CAIXA. F [x] = f [G c] d G* = - [G c] f [] = F[] = F [ f [G*]] = def f [G*] d G* =$

Em mecânica quântica, a equação de Klein–Gordon é a versão relativista da equação de Schrödinger.^[1] Algumas vezes chamada de Klein–Fock–Gordon ou Klein–Gordon–Fock.

É a equação de movimento de um campo escalar ou pseudo-escalar quântico. Este campo descreve partículas sem spin. Esta equação não corresponde a uma densidade de probabilidade definida positiva e além disso é de segunda ordem na derivada temporal, o que impede uma interpretação física simples. Ela descreve uma partícula pontual que se propaga nos dois sentidos temporais e a sua interpretação é possível recorrendo à teoria de antipartículas desenvolvida por Feynman e Stueckelberg. Todas soluções da equação de Dirac são soluções da equação de Klein-Gordon, mas o inverso é falso.

A equação[editar | editar código-fonte]

A equação de Klein–Gordon é derivada aplicando o processo de quantização a relação de energia relativística para uma partícula livre:

$E^{2}=c^{2}{\vec {\textbf {p}}}^{2}+m^{2}c^{4}$

fazendo as identificações padrão ${\vec {\textbf {p}}}\to -i\hbar \nabla$ e $E\to i\hbar \partial _{t}$ , / $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$

$em unidades SI se obtém a forma:$

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\phi -\nabla ^{2}\phi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\phi =0.

/ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$

que também é frequentemente reescrita de forma mais compacta utilizando o operador d'alembertiano $\Box ={\frac {1}{c^{2}}}\partial _{tt}-\nabla ^{2}$ / $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$

$e em unidades naturais :$

$\left(\Box +m^{2}\right)\phi =0$

No contexto de Teoria Quântica de Campos, a equação também pode ser derivada aplicando a equação de Euler-Lagrange para campos:

${\frac {\partial }{\partial x^{\mu }}}\left({\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial \left(\partial _{\mu }x\right)}}\right)-{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial x}}=0$

em que a convenção de soma de Einstein está em uso, à seguinte densidade de lagrangiana:

${\mathcal {L}}={\frac {1}{2}}\left(\partial _{\mu }\phi \partial ^{\mu }\phi -{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\phi ^{2}\right)$ . / $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$

Neste contexto, após o processo de segunda quantização, se diz que este campo de Klein-Gordon descreve bósons sem carga, sem spin de massa m.

Versão Complexa[editar | editar código-fonte]

Há uma versão complexa do campo de Klein-Gordon podendo ser derivada da densidade de Lagrangiana:

${\mathcal {L}}={\frac {1}{2}}\left(\partial _{\mu }\phi ^{*}\partial ^{\mu }\phi -{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\phi ^{*}\phi \right)$

satisfazendo:

$\left(\Box +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\right)\phi =0~~~~~~~~~~~~\left(\Box +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\right)\phi ^{*}=0$

A este campo $\phi$ estão associados bósons com carga, sem spin de massa m.^[2]

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